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Science:彈道石墨烯P

【引語(yǔ)】

Science:彈道石墨烯P

因?yàn)閺椀离娮釉诰鶆虻膹椀朗S電子氣之中的表現(xiàn)和光相似,當(dāng)電子穿過(guò)彈道半導(dǎo)體結(jié)的墨烯時(shí)候,會(huì)發(fā)生和自然環(huán)境中的彈道石光束穿過(guò)光學(xué)界面時(shí)相似的反射,這說(shuō)明了可以通過(guò)器件像幾何光學(xué)操縱光子一樣來(lái)操控電子。墨烯由于石墨烯零帶隙的彈道石能帶結(jié)構(gòu),可以通過(guò)簡(jiǎn)單的墨烯柵極電調(diào)控形成高度透明的石墨烯P-N結(jié),石墨烯極高的彈道石本征電子遷移率可以實(shí)現(xiàn)在室溫下發(fā)生微米尺度的彈道傳輸,石墨烯也因此成為了研究固體中的墨烯電子光學(xué)的理想平臺(tái)。

【成果簡(jiǎn)介】

美國(guó)哥倫比亞大學(xué)的彈道石Shaowen Chen,Zheng Han和Cory R. Dean(共同通訊作者)等提出使用橫向電磁聚焦來(lái)研究載流子在石墨烯電調(diào)制石墨烯P-N結(jié)處的墨烯傳播。經(jīng)研究發(fā)現(xiàn),彈道石電子在該界面處觀察到的墨烯正反射和負(fù)反射均滿(mǎn)足斯涅耳定律,此外,彈道石研究人員還利用P-N結(jié)處的墨烯共振透射直接測(cè)定電子反射角度與透射系數(shù)之間的關(guān)系。

【圖文介紹】

圖一 :器件結(jié)構(gòu)及電子反射原理

圖片1
圖a : 利用橫向磁場(chǎng)來(lái)聚焦電子使其以不同的彈道石角度進(jìn)入P-N結(jié)。電子回旋半徑?jīng)Q定其入射角度。通過(guò)兩個(gè)柵極電壓控制電子入射界面處的不同密度,不同電子密度決定了不同的反射角度。

圖b: 通過(guò)三個(gè)例子分別展示了不同的共振路徑。

圖c : 該分離柵器件的頂視圖和截面圖。

圖二 : 電子的斯涅耳定律

圖片2
圖a : 1.7K下,石墨柵極區(qū)域保持在一定的P型摻雜濃度時(shí),P-N結(jié)的并聯(lián)電阻值。

圖b: a圖中數(shù)據(jù)的模擬結(jié)果。

圖c : P-P型結(jié)(頂部)和P-N型結(jié)(底部)的電子共振軌跡線。

圖d : 從最低的諧振模式來(lái)繪制峰的位置和磁場(chǎng)B的圖像,其中P-P和P-N數(shù)據(jù)點(diǎn)可以從A圖得到。

圖e : 從峰的位置計(jì)算得到斯涅耳定律的參數(shù)。

圖f : 透射密度和入射角度之間的關(guān)系。

圖三 :Veselago 透鏡仿真

圖片3

圖中展示了在不同P-N結(jié)寬度下透射概率的變化。圖中插圖分別展示了突變結(jié)和緩邊結(jié)的模擬電子軌跡。理論上,由于負(fù)折射跨越P-N結(jié)的的發(fā)散電子會(huì)聚焦在一個(gè)等距點(diǎn)上,而緩邊結(jié)中由于大多數(shù)電子被反射,因此不能觀察到Veselago聚焦。

圖四:溫度依賴(lài)性

圖片4

圖a和b 分別展示了P-P型結(jié)和P-N型結(jié)的共振峰的高度在各種溫度下與磁場(chǎng)之間的關(guān)系。圖中可以觀察到在溫度為70K左右時(shí),共振峰會(huì)幾乎消失,在這個(gè)溫度下石墨烯的自由程接近于器件的共振路徑長(zhǎng)度(≈7μm)。

【小結(jié)】

該文章最后將實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)和模擬的結(jié)果進(jìn)行比較,發(fā)現(xiàn)P-N結(jié)的有效寬度對(duì)結(jié)果起著重要的作用,這為未來(lái)的器件設(shè)計(jì)提供了一定的指導(dǎo),實(shí)驗(yàn)的結(jié)果也為實(shí)現(xiàn)基于石墨烯P-N結(jié)的電子光學(xué)奠定了基礎(chǔ)。

文獻(xiàn)連接 :Electron optics with p-n junctions in ballistic grapheme (Science,2016,DOI: 10.1126/science. aaf5481)

本文由材料人電子電工學(xué)術(shù)組徐瑞供稿,材料牛整理編輯。

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